tag:blogger.com,1999:blog-14655419.post3967614690847847430..comments2023-11-21T17:24:40.785+01:00Comments on Что интересного происходит в науке: Что такое термодинамикаIgor Ivanovhttp://www.blogger.com/profile/00567251406214176660noreply@blogger.comBlogger79125tag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-3949925633181692072014-06-10T07:42:28.156+02:002014-06-10T07:42:28.156+02:00Рассмотренный по указанной ссылке случай относится...Рассмотренный по указанной ссылке случай относится к условиям, когда стенки трубы имеют одинаковую температурутпо всей её длине, т.к. градиент температуры вдоль стенки трубы принят равным нулю. Тем самым задача превращена в одномерную со специфическими условиями по оси трубы. А требуется равенство нулю градиента температуры поперек стенки трубы. Тогда задача становится одномерной просто в силу её сферической симметрии.<br />Чем, собственно, так уж не интересна эта задача? Наоборот, с её помощью и на примере её решения можно показать достоинства и ограничения классической термодинамики как физической теории. Даже не говоря про её выход в астрофизику (простые модели звезд и звездных скоплений) и уже упоминавшейся непосредственной связью с релятивистской (из-за гравитации) термодинамикой.Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-8085879624016536142014-06-09T19:45:27.228+02:002014-06-09T19:45:27.228+02:00Если кого-то действительно интересует состояние из...Если кого-то действительно интересует состояние изолированного объема идеального газа в поле гравитационных сил, то можно посмотреть сюда http://yadi.sk/d/q2hOQZkmSqTWr.<br />Прошу прощения у владельца, но это только для того, чтобы попытаться пресечь здесь поток обмена мнений в этой связи. <br />Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-80836826301460672012014-06-09T08:15:26.742+02:002014-06-09T08:15:26.742+02:00В том то и сила термодинамики, что используя миним...В том то и сила термодинамики, что используя минимальный набор инструментов, законы сохранения и уравнение состояния для "замыкания" системы, она приходит к правдоподобным результатам, подтверждаемым экспериментом. При этом не имеет зчения, какие соображения о внутренних процессах имеются в голове у исследователя. Думает ли он о невесомом материальном флюиде (теплороде) или о динамическом "флюиде" (хаотическом движении частиц среды) результат его исследования оказывается одним и тем же.Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-47846691414991755622014-06-08T16:14:01.105+02:002014-06-08T16:14:01.105+02:00См. Анонимный3/6/14 11:00См. Анонимный3/6/14 11:00Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-7658157791731469982014-06-08T14:25:11.275+02:002014-06-08T14:25:11.275+02:001. Ещё раз просмотрел предложенную Вами литературу...1. Ещё раз просмотрел предложенную Вами литературу. У Пригожина на стр. 256 русского перевода опять приводится барометрическая формула для изотермического процесса. Все остальное интересно, но к делу не относится.<br />2. С каких это пор, закон сохранения энергии относится к неравновесной термодинамике? Интересующий меня вопрос начал обсуждаться в сообщении Yuriy Kozak15/4/09 12:09.<br />3. Суть проблемы технической термодинамики состоит в том, что при переходе процесса от изохоры к изохоре в термодинамике отсутствует физически корректное определение закона сохранения энергии. То, что Вы так элегантно назвали "эвристическое решение" предложенное Сади Карно, было решением на основе модели с теплородом. Решение оказалось близким к физически истинному в силу того, что Карно интуитивно верно понимал влияние закона сохранения энергии в тепловых процессах.Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-31178664364062145302014-06-08T08:16:01.765+02:002014-06-08T08:16:01.765+02:00Уважаемый, Вас же просили «не ломать» тему. То, о...Уважаемый, Вас же просили «не ломать» тему. То, о чем Вы говорите – это предмет неравновесной термодинамики. Читайте книжки и уважайте мнение владельца блога.<br /><br />1. De Groot S R Thermodynamics of Irreversible Processes (Amsterdam: North-Holland, 1952)<br />2. De Groot S R, Mazur P Non-Equilibrium Thermodynamics (Amsterdam: North-Holland, 1962)<br />3. Kondepudi D, Prigogine I Modern Thermodynamics: From Heat Engines to Dissipative Structures (New York: Wiley, 1999)<br />Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-17695042514604803152014-06-08T06:37:49.037+02:002014-06-08T06:37:49.037+02:00Следует ли понимать, что в термодинамике нет места...Следует ли понимать, что в термодинамике нет места силовым полям? Т.е. в этих случаях система всех необходимых условий оказывается математически не совместной? Но, если, все-таки можно изучать термодинамические системы с учетом силовых полей, то какой закон сохранения предпочтителен. Закон сохранения полной энергии, равной сумме средней кинетической энергии частицы и её потенциальной энергии или закон сохранения средней кинетической энергии частицы и зависимость её полной энергии от положения?Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-89674073342465044932014-06-07T13:30:08.749+02:002014-06-07T13:30:08.749+02:00Продолжение 3.
Однако, имеется еще один аспект инж...Продолжение 3.<br />Однако, имеется еще один аспект инженерной задачи, связанный с упрощением термодинамических расчетов. В частности, если потенцировать поле q с использованием метода интегрирующего множителя m(P,V), то обозначив искомый потенциал как S(P,V), можно представить (3) в виде<br /><br />(3') || grad(S) x grad(m) || = 1/k.<br /><br />Левая часть (3'), очевидно, эквивалентна якобиану преобразования переменных (S,m) -> (P,V), с учетом сохранения площади. Иначе говоря, работу цикла можно с одинаковым успехом вычислять как в одних координатах, так и в других без необходимости масштабирования. Т.е.:<br /><br />(6) dP.dV = dS.dm.<br /><br />Линии постоянного уровня потенциала ‘S’ известны как адиабаты, а следствие уравнений (2) и (6) известно как обобщенное определение энтропии<br /><br />(7) dS = [d]Q/m.<br /><br />С учетом перечисленных определений, в качестве примера, приведем уравнения, определяющие S и m при условии постоянства коэффициентов :<br /><br /> C[v].(R.df[1]/dP+V/k).(d)S/dV – (R.C[p].df[2]/dV+P/k).(d)S/dp = 0,<br />(8)<br /> m = (R.df[1]/dP+v/k).C[V] / (R.(d)S/dP),<br /><br />где R = C[p] – C[v], а f[1],f[2] взяты из (5).<br />Для случая идеального газа - ‘m' принимает значения ‘Т’, а энтропия<br /><br />(8”) S[I](P,V) = C[v].ln(P) + C[p].ln(V).<br /><br />Здесь необходимо отметить, что следуя определению энтропии Клаузиуса, получить в знаменатель (7) температуру можно лишь для случая идеального газа. <br /> В общем же случае, компоненты уравнения (7) определяются видом уравнения состояния данного конкретного вещества. В противном случае система всех необходимых условий оказывается математически не совместной.<br /><br />Представленная выше дидактика представляется мне весьма увлекательной. Хотя, конечно, она более уместна к изложению в техническом университете, чем на физфаке МГУ.<br />Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-81457821486202885322014-06-07T13:28:54.648+02:002014-06-07T13:28:54.648+02:00Продолжение 1.
Из общего хода рассуждений сле...Продолжение 1. <br />Из общего хода рассуждений следует, что расход тепловой энергии для производства цикла тепловой машины эквивалентен производимой ею механической работе. Однако, непосредственно из (1) это не следует. Поэтому, для упрощения расчетов, учитывая то, что в силу калорической гипотезы равновесная температура является потенциалом, произведем в (1) замену переменных (Т, V) -> (P,V) и представим его в виде:<br /><br />(2) [d]Q = C[v] (d)T/dP. dP + C[p].(d)T/dV.dV.<br /><br />Здесь введена, в качестве расчетной величины, C[p] – теплоемкость при постоянном давлении, а символом ‘(d)’ обозначена частная производная.<br /> Теперь, упомянутое условие функционирования тепловой машины, можно представить с помощью модуля ротации векторного поля q, в явном виде:<br /><br />(3) || rot (q(P,V)) || = 1/k,<br /><br />где q = {r=(P,V) : [C[v] (d)T/dP, C[p].(d)T/dV]} – векторное поле из (2), циркуляция которого определяет работу цикла.<br /> С учетом (3), интегрируя (2) имеем:<br /><br />(4) Q[c] = int[c] (1/k.dP.dV).<br /><br />Здесь обозначено Q[c] – теплота, подведенная в цикле и int[c] – знак интеграла по площади, охватываемой контуром ‘с’.<br /> Примечательно, что по ходу вывода (4), у нас получилось уравнение (3), которое являет собой дифференциальное уравнение состояния вещества. Это обстоятельство представляется важным, поскольку связывает теплофизические свойства вещества с ходом термодинамического процесса. <br /> Мы, например, можем найти решение (3), считая все коэффициенты в нем постоянными:<br /><br />(5) T(P,V) = f[1](P) + f[2](V) + P.V.(C[p]-C[v])/k,<br /><br />где f[1], f[2] – произвольные функции. Очевидно, что (5) соответствует известному уравнению Ван дер Ваальса. <br /> В целом, уравнение (4) решает основную часть проблем технической термодинамики. Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-32287329238516214762014-06-07T13:26:36.144+02:002014-06-07T13:26:36.144+02:00Насколько я понял, причиной написания авторского т...Насколько я понял, причиной написания авторского текста стала неудовлетворенность дидактикой преподавания термодинамики в рамках курса общей физики. Приходится признать, что это есть неизбежное зло, сопровождающее процесс обучения.<br /> В данном случае дидактический источник нам известен. Это знаменитый труд Гиббса. Достаточно сравнить его текст с множеством учебников на русском языке, включая фундаментальный курс Ландау, чтобы в этом убедиться.<br /> Вообще говоря, дидактические коллизии – вещь не редкая. Просто талантливый автор нуждается в талантливых читателях. Ньютону, например, повезло. Его прочли Монж и Эйлер. В результате, геометрическая часть механики отошла к «начертательной геометрии», а физическая приобрела аналитические черты. Если бы этого не произошло, то вслед за Ньютоном мы бы постигали механику путем евклидовых построений, а это ой как скучно.<br /> Вот и Гиббс, который состоялся как ученый в качестве геометра, исподволь использовал предмет термодинамики для продвижения своих идей в области векторного анализа и новой теории поверхностей. Последнее не очень интересно, особенно физикам.<br /> Вместе с тем, задача термодинамики, которая первоначально развивалась как техническая дисциплина, весьма занимательна, если она четко сформулирована. <br /> Суть проблемы технической термодинамики состоит в том, что имеющихся в её распоряжении данных измерений недостаточно для проведения расчетов цикла теплового двигателя. Действительно, со времен Бойля и по сею пору, мы имеем из эксперимента лишь семейство изохор, лежащих на общей поверхности, и определяющих зависимость в равновесии температуры от давления при нагревании сосуда постоянного объема, количество вещества в котором изменяется от изохоры к изохоре. Также, мы определяем количество теплоты, которое переводит газ из одного состояния на конкретной изохоре, в другое. <br /> Однако, для осуществления термодинамического цикла мы должны перевести систему из состояния на одной изохоре, в положение на другой, не изменяя при этом количества испытуемого вещества. Для этой цели нужно знать какое количество теплоты потребует данный процесс, и какую механическую работу совершит машина. Сказанное – лишь детализированная формулировка простой практической задачи – «сколько угля нужно пароходу, чтобы переплыть Атлантику».<br /> Эвристическое решение вышеизложенной задачи было предложено Сади Карно. Оно состояло в том, что исходя из вполне резонного соображения, можно оценить потребное количество теплоты, переводя систему из одного состояния в другое, сколь угодно близко расположенное, в два приема: сначала изохорно нагревая (охлаждая), а затем изотермически сжимая (расширяя). <br /> Исходя из такой схемы процесса, оценка количества теплоты [d]Q для его осуществления, имеет вид<br /><br />(1) [d]Q = C[v] .dT + 1/k.P.dV,<br /><br />где первое слагаемое суть известная из эксперимента теплота изохорного нагрева (охлаждения), а второе – тепловой эквивалент механической работы при изотермическом процессе (здесь «k» - механический эквивалент теплоты).<br /> Далее, очевидно, что выражение (1) - это лишь оценка искомой величины теплозатрат, поскольку реальный термодинамический процесс протекает по неизвестному нам пути. Однако, для целей замкнутого цикла она вполне годится, поскольку циркуляция векторного поля {r = (T,V) : [C[v], 1/k.P]} по замкнутому контуру, согласно теореме Стокса, от его конкретной реализации не зависит. Данное соображение представляется весьма удачным.Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-12070517431032363552014-06-05T21:43:20.602+02:002014-06-05T21:43:20.602+02:00Давайте снова вернёмся к простейшей модели: термод...Давайте снова вернёмся к простейшей модели: термодинамическому равновесию идеального газа в гравитационном поле. Ничего интересного, кроме барометрической формулы, мы из этой модели не получим. Адиабатическая модель, рассматриваемая обычно в учебниках, в том числе и в книге Сычёва, уже гораздо лучше подходит для описания земной атмосферы, но и она далека от совершенства. Ну а в специальной литературе по динамической метеорологии и физике атмосферы можно найти модели на любой вкус и любой степени сложности.<br /><br />Мы начали с термодинамики, давайте к ней и вернёмся. Термодинамика не позволяет своими средствами получить никакую модель, даже простейшую, типа идеального газа или закона Гука. Термодинамика пользуется исключительно готовыми моделями, которые дают эксперимент, статистическая физика и фантазия исследователя. Когда модель имеется, вот тогда термодинамика в пределах своей применимости позволяет получать конкретные результаты. Любопытно, кстати, что модель «идеальный газ» не выдерживает проверку на соответствие третьему началу.Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-84514703207003001612014-06-05T21:42:26.216+02:002014-06-05T21:42:26.216+02:00Прекратите, пожалуйста, разговаривать сам с собой ...Прекратите, пожалуйста, разговаривать сам с собой и рекламировать здесь свои изыскания. Для этого существуют другие площадки. Спасибо за понимание.Igor Ivanovhttps://www.blogger.com/profile/00567251406214176660noreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-78228689636205612822014-06-05T18:58:57.237+02:002014-06-05T18:58:57.237+02:00В формуле (7.67) у Сычева получаем, при h=0, темпе...В формуле (7.67) у Сычева получаем, при h=0, температуру на поверхности Земли. Ту же температуру получаем и при h=∞. Дело тут, конечно, не в термодинамике, но, в рассматриваемом приближении, температура на бесконечности должна быть нулевой. Понятно, что производная температуры по высоте не постоянная величина. Но, даже если выразить ускорение через гравитационный потенциал, нулевое значение температуры на бесконечности получается только при одном значении температуры на поверхности. Т.е. для согласования двух краевых условий требуется модель более высокого порядка. Но можно ли такую модель получить из термодинамики?Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-46360764279111624812014-06-05T10:41:21.079+02:002014-06-05T10:41:21.079+02:00 Спору нет - решение, при котором температура... Спору нет - решение, при котором температура и давление изменяются линейно, а плотность постоянна, формально удовлетворяет всем условиям стационарного состояния газа в поле сил тяжести. Однако, это имеет место лишь при том , что коэффициент теплопроводности не зависит от температуры и давления (что физически невозможно), а граничные условия имеют специальный вид.<br /> Действительно, если на границах газового объема установлена «адиабатическая» перегородка (или внутри него), то в ее окрестности градиент температуры должен обращаться в ноль. Если же, все же, ограждающие поверхности проводят тепло, то разность температур между ними в направлении поля могут принимать как положительное, так и отрицательное значение, что не предусматривает «решение по-Гиббсу».Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-67023554124724516822014-06-03T22:45:02.703+02:002014-06-03T22:45:02.703+02:00Многие задачи, касающиеся термодинамики систем в с...Многие задачи, касающиеся термодинамики систем в силовых полях, дают вполне удовлетворительные результаты при традиционном подходе, т.е. в приближении, предполагающем наличие глобального равновесия в системе. Следовательно, такой подход, допускающий не только локальное, но и глобальное равновесие для систем в силовых полях, вполне возможен, хотя, конечно, не всегда.<br /><br />Традиционный подход к построению феноменологической термодинамики без привлечения представления о равновесии, хотя бы локальном, невозможен, ибо постулат о существовании равновесия необходим для введения такого параметра, как температура. А нет температуры — нет ни термодинамики, ни теории теплопередачи. А теперь обратите внимание, что Гиббс построил свою термодинамику на основе постулата об экстремальности значений характеристических функций в состоянии равновесия. Это означает, что термодинамические параметры, включая энтропию и температуру, по Гиббсу имеют смысл и для неравновесных состояний, не слишком от равновесия далёких. Следующий напрашивающийся шаг — вообще не привязывать постулаты о существовании термодинамических величин к равновесию. Так и поступили Фальк с Юнгом в своей «Аксиоматике термодинамики» (1959). При таком подходе, не получившем распространения в отечественной учебной литературе, о равновесии вспоминают только тогда, когда исследуют его свойства, например условия химического равновесия или равновесия фаз.<br /><br />Вернёмся теперь к нашим баранам на примере идеального газа в гравитационном поле без учёта эффектов ОТО. Интегрируя соответствующее дифференциальное уравнение (фундаментальное уравнение Гиббса для флюидов в гравитационном поле) с учётом уравнения состояния идеального газа, получаем в явном виде зависимость температуры от высоты над поверхностью Земли. Проделайте эти вычисления самостоятельно и убедитесь, что результат тривиален.Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-15963124480802714212014-06-03T11:00:52.462+02:002014-06-03T11:00:52.462+02:00Рискну уточнить, в контексте развернувшегося обмен...Рискну уточнить, в контексте развернувшегося обмена мнениями, что состояние термодинамической системы в силовых полях может быть стационарным, но равновесным не является даже локально. В подобных условиях нельзя не учитывать процессы диффузии, теплообмена и конвекции. Для прояснения ситуации достаточно совместно решить уравнения гидродинамики, тепло- и массо-обмена, задав соответствующие граничные условия. При этом обнаруживается совсем не тривиальный результат: температура системы в направлении поля изменяется не монотонно, а примерно так, как это наблюдается в атмосфере Земли, т.е. сначала падает, затем растет и вновь падает. Кроме того, сама среда находится в непрерывном конвективном движении, сегментированном на области, похожие по структуре на ячейки Бенара.<br />Безусловно, у нас нет полной уверенности в количественной достоверности подобных расчетов, которые получены с использованием данных равновесных свойств вещества. Однако, мы имеем достаточный опыт использования упомянутой модели для целей химической технологии, а также наблюдаем качественное подтверждение расчетных данных.<br />Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-25128132650696693682014-06-02T21:53:50.497+02:002014-06-02T21:53:50.497+02:00Как я понимаю, с одним вопросом разобрались: посту...Как я понимаю, с одним вопросом разобрались: постулата о глобальной изотермичности равновесия в термодинамике не существует, ибо о какой изотермичности может идти речь в равновесной системе с адиабатической перегородкой и разными температурами подсистем?<br /><br />Теперь о зависимости температуры от пространственных координат в силовых полях. Нужна явная зависимость? Для гравитационного поля — пожалуйста: T = To – kH (http://www.newthermodynamics.org/). Если к результатам, приведённым у Толмена, Сычёва и Кивалина имеются претензии, то никто никому не мешает открыть задачник по термодинамике и статистической физике, найти задачу «Вывести формулу зависимости температуры от пространственных координат для равновесной системы в силовом поле», решить оную задачу и поделиться результатом с заинтересованными лицами: «Оружие критики не заменит критики оружием».Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-31844779266927612192014-06-01T17:14:53.177+02:002014-06-01T17:14:53.177+02:00Sergeyy Mayyskiyy 28/5/14 05:56
Кричевский цитируе...Sergeyy Mayyskiyy 28/5/14 05:56<br />Кричевский цитирует Толмена «Относительность, термодинамика и космология». В книге Толмена речь идет об ОТО. Эффекты ОТО малы в слабом гравитационном поле Земли. Рассуждения же Толмена о классическом случае не верны, как это видно из книги Сычева. Формулы у Сычева действительно относятся к обсуждаемому случаю, но обсуждение причины температурного градиента при термодинамическом равновесии в начале §7.6 не полны. За счет адиабатического процесса идет выравнивание температуры по высоте. А градиент температуры, получается из-за разности гравитационного потенциала. В том виде, к которому приведены формулы это не очень видно. Надо привести к явной зависимости разности температуры от изменения гравитационного потенциала. Типа ∆T= - To*(A*h/D), где To – температура на поверхности Земли; A – безразмерная постоянная; h – высота над поверхностью Земли; D – диаметр (или радиус) Земли.<br />Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-65486167467142688982014-05-28T06:12:59.301+02:002014-05-28T06:12:59.301+02:00Вывод можно найти в книге Гухмана (Об основаниях т...Вывод можно найти в книге Гухмана (Об основаниях термодинамики, 1986, с. 188 и далее). Конкретные результаты классической термодинамики не зависят от того, какая система аксиом положена в основу построения.Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-45342125213427020412014-05-28T05:56:28.809+02:002014-05-28T05:56:28.809+02:00Классическая термодинамика есть теория локально (в...Классическая термодинамика есть теория локально (во времени и пространстве) равновесных систем. При глобальном равновесии (зависимость от времени отсутствует) зависимость термодинамических параметров от пространственных координат может сохраняться. Кричевский пишет (Понятия и основы термодинамики, 1970, с. 29–30): «Закон термического равновесия — …приближенный закон… В классической термодинамике мы привыкли к заключению, что система, находясь в термическом равновесии, имеет, по необходимости, одинаковую температуру повсюду… это заключение должно быть изменено при наличии гравитационного поля. С практической точки зрения это новое заключение может и не представлять большой важности… С теоретической точки зрения новое заключение представляет интерес: оно ведет к изменению одного из наиболее лелеянных результатов классической термодинамики». В книге Сычева (Сложные термодинамические системы, 2009) приводится (с выводом) формула, определяющая величину вертикального градиента температуры в земной атмосфере при равновесии (формула 7.66а).Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-73978747373720253622014-05-27T12:38:45.189+02:002014-05-27T12:38:45.189+02:00К комментарию Игоря Иванова от 16/4/09 23:44
К сож...К комментарию Игоря Иванова от 16/4/09 23:44<br />К сожалению (или к счастью, т.к. допускается возможность дальнейших исследований) изотермичность равновесного состояния термодинамической системы в силовом поле не только не доказана, но даже и не показана. По крайней мере в пятом томе Ландау. Это постулат. Точно также, и в статистической физике изотермичность равновесного состояния постулируется. Что касается термодинамики, то положение возможно поддается исправлению с помощью неклассической термодинамики, например, т.е. без постулирования изотермичности равновесного состояния. В статистической физике, по-видимому, не требуется никаких нововведений, однако, необходимо на каждом этапе вывода проверять, что постулат изотермичности не используется неявно.<br />Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-85012212883520572612014-02-03T16:19:50.493+01:002014-02-03T16:19:50.493+01:00Зоммерфельд «Термодинамика и статистическая физика...Зоммерфельд «Термодинамика и статистическая физика».Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-20192926577252427392014-02-03T15:28:51.302+01:002014-02-03T15:28:51.302+01:00В наиболее общей форме (строго по Гиббсу) речь идё...В наиболее общей форме (строго по Гиббсу) речь идёт не о числе частиц и не о числе молей, а о массах компонентов.Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-24245777191254664092014-02-03T15:20:28.246+01:002014-02-03T15:20:28.246+01:00А это и есть постулат — энтропия равновесного сост...А это и есть постулат — энтропия равновесного состояния максимальна.Anonymousnoreply@blogger.comtag:blogger.com,1999:blog-14655419.post-1744583559909063062014-02-03T15:17:30.926+01:002014-02-03T15:17:30.926+01:00Ответ имеется в книге Кричевского "Понятия и ...Ответ имеется в книге Кричевского "Понятия и основы термодинамики" (раздел о термическом равновесии).Anonymousnoreply@blogger.com